Première Partie. Livre I. 
69 
) • • • 
tient, en 
parties; dont l’une est de nature séculaire et l’autre, un agrégat périodique. 
Dans les recherches auxquelles nous arriverons plus tard, il conviendra 
cependant de séparer ces deux parties, et d’en réunir la partie séculaire avec 
l’angle a , de manière à avoir: 
(38) 
a — (7 + g o t, 
g 0 étant une constante de l’ordre des forces troublantes et du second degré 
par rapport à l’inclinaison mutuelle des deux plans. L'agrégat périodique 
faisant l’autre partie de la fonction g , nous la nommons G, et nous aurons 
ainsi : 
(39) 
9 = 9 j + G. 
Maintenant, si l'on introduit, dans l’équation (32), les valeurs signalées 
de <T et de g , on obtiendra immédiatement: 
(40) a = e + G, 
d’où il est visible que le mouvement moyen de l’angle a est toujours le 
même que celui de l’angle 0. 
Les expressions des a , ¡ 3 , ... deviendront maintenant celles-ci : 
(D) 
I sin-i 2 (l COS 20) COS G sin -P sin 20 sin G, 
ß = sin l - i 2 sin 20 cos G 4 “ 1 — sin ^ i 2 (i — cos 20) sin G, 
y = sin i sin 0, 
a, = sin - ¿ 2 sin 20 cos G — i — sin -i 2 (I + COS 20) sin G. 
1 2 2 v y 
PO \ ß x = I 1 — sin -¿ 2 (i -j- COS 20) J cos G + sin - i 2 sin 20 sin G ì 
arvenu a 
s 0 et i, 
, la fonc- 
de deux 
73 = — sin i cos 0, 
a., = — sin i sin 0 cos G — sin i cos 0 sin G , 
/? 2 = sin i cos 0 cos G — sin i sin 0 sin G , 
= cos i,