288 Methoden der speziellen Störungsrechnung. 
Nach Ablauf eines größeren Zeitraums fügt man die summierten 
Störungen zu den Ausgangselementen hinzu, und führt, wiederum für 
einen größeren Zeitraum, die weitere Rechnung mit den so gewonnenen 
Elementen aus. Die Berücksichtigung der summierten Störungen 
empfiehlt sich namentlich vor Beginn der Berechnung der Störungen 
in der Annäherungszone an Jupiter ( — 6o° <Li — u < -f-6o°). 
§ 93. Beispiel. 
(Zur genäherten Rechnung.) 
Gegeben seien die Ausgangselemente von 931 Whittemora: 
Epoche t 0 = 1920 Apr. 9.0 M. Z. Gr. (vgl. S. 121). 
Mo 
839498 
CO 
3079792 
Ekliptik 
<p 
14.196 
& 
II3-I57 
\ Mittl. Äquin. 
lg a 
631 '/106 
0.49994 
i 
11.285 
1925.0 
Mit diesen Elementen sollen in 80 tägigem Intervall genäherte Jupiter 
störungen für die Zeit von 1920 Febr. 29.0 M. Z. Gr. bis 1928 Juni 26.0 
Weltzeit berechnet werden. (Das Intervall zwischen 1924 Dez. 24.0 
M. Z. Gr. und 1925 März 14.0 Weltzeit beträgt nur 79.5 Tage. Bei Be 
rechnung genauer Störungen müßte man diesem Sprung bei der Be 
rechnung der mittleren Anomalie wie bei der Summation der Störungs 
werte Rechnung tragen. Bei der genäherten Störungsrechnung kann 
der Sprung unbeachtet bleiben.) Die Jupiterkoordinaten h, bi, r z werden 
dem B. J. entnommen. Normaläquinoktium 1925.0. 
Die bei der Störungsrechnung gebrauchten Konstanten haben (in 
Logarithmen bzw. Winkeln) die Werte 
a 
0.500 
3 k w 
1.616 
cos cp 
9.987 
1« 
0.250 
2 a 
0.801 
3 kw.^a 
1.366 
a cos cp 
0.487 
sin cp 
9-390 
P 
0.474 
— (3 kw. ]ja) p 
1.840% 
— 2 cos <p 
0.288 % 
— (3 kw: ]’a) sin cp 
0.756n 
sin i 
9.291 
— £>:sin cp 
1.084% 
cos i 
9.991 
tgl <P 
9095 
wk° m r 
1.877 
sin cp tg j cp 
8.485 
]P 
0.237 
CO 
30798 
wk°mi: ] p 
1.640 
& 
113-2 
Das Schema nebst dem Beispiel zur Berechnung der Störungswerte ist 
auf den S. 289 und 290 gegeben. Der Raumersparnis wegen ist die Wieder 
gabe der Rechnung nur für einige Daten erfolgt. 
S. 291 enthält das vollständige Summationstableau.