t 
65 
Diesem gemäfs sey t und t' die Zeit, in welchemdet-Licht 
strahl von dem Gestirne in das Objectivglas C, und in das Oeu- 
1 arglas A des beweglichen Fernrohres CB , DA kömmt. Sey 
ferner E der Ort des Gestirns zur Zeit T, in welcher der Licht 
strahl von ihm ausging, und e der Ort des Gestirns zur Zeit t', 
so wie b der Ort des Ocularglascs des Rohres bc zur Zeit T. 
Daraus folgt: 
1. bE ist der wahre Ort des Gestirns zur Zeit T. 
2. Ae ist der wahre Ort des Gestirns zur Zeit t oder t', 
da die Differenz der Zeiten t'— t unendlich klein ist. 
3 . DA oder CB ist der scheinbare Ort des Gestirns zur 
Zeit t, und 
4 * C A ist der scheinbare Ort zur Zeit t von der Aberration 
der unbeweglichen Gestirne, die wir bisher betrachtet haben, 
befreyt. 
Wenn wir die Bewegung des Lichtes gleichförmig anneh 
men , so verhalten sich, da E , C , A in einer geraden Linie lie 
gen, die Linien EC und CA, wie die Zeiten, die das Lieht 
braucht, diese Linien EC, C A zu durchlaufen, das heilst, 
es ist 
EC:CA = t — T : t' — t. 
■ H 
Nehmen wir eben so die Bewegung der Erde in der Tan 
gente Ab ihrer Bahn während der immer sehr kleinen Zeit t—T, 
als gleichförmig und geradlinicht an, so werden auch die Punkte 
c, C, D in einer geraden Linie liegen, und man wird wieder 
haben 
c C : C D = t — T : t' — t. 
Daraus folgt 
EC CA 
c C CD 
Da endlich der von den eben genannten Seiten eingeschlos 
sene Winkel ECc = ACD ist, so sind die DreyeckeECc, 
ACD ähnlich, oder es ist der Winkel cEC gleich dem Winkel 
CAD , d. h. es ist AD oder BC mit Ecb parallel, odermit an 
dern Worten, der scheinbare Ort (N. 3 ) zur Zeit t ist gleich 
dem wahren Orte (N. i ) zur Zeit T 
Daraus entspringt folgende Methode, die Aberration der 
beweglichen Gestirne zu bestimmen. 
E