1 65 
©der endlich 
t 
t~7“ Are. Sin 
V c * r 
die Zeit durch die ganze Peripherie ist daher 
2ГТГ 
T = 
. . . . (c) 
und der Druck des Körpers auf seine Bahn 
wo nt = 3 1 4 1 0926.,. ist 
I. Eliminirt man aus den beyden letzten Gleichungen die 
Gröise T, so ist wieder 
v 2 
D = — wie zuvor, 
r 
Bey Körpern also, die sieh im Kreise bewegen, verhalten sich 
die Geschwindigkeiten wie die Wurzeln aus den Produkten der 
Halbmesser in die Kräfte, und die Quadrate der Umlaufszeiten 
verhalten sich wie die Halbmesser dividirt durch die Kräfte, da 
hier der Druck D als die bewegende Kraft, aus welcher er ent 
standen ist, betrachtet werden kann. 
Nimmt man an , dafs die Kraft sich verkehrt wie das Quadrat 
der Entfernung r verhalte, so ist D = —, wo A eine constanle 
Gröfse ist, also auch T 3 = 
l\. r K i 
. . 3 oder dann sind die Quadrate 
der Umlaufszeiten , wie die Würfel der Halbmesser. 
Um die Geschwindigkeit zu erhalten 
auf der Oberfläche der 
mit welcher ein Kör 
per aut der Uberiläche der Erde horizontal geworfen werden 
müfste, um einen Kreis um die Erde zu beschreiben, so ist der 
Halbmesser dieses Kreises gleich 862 geographische Meilen, oder 
r = 19678598 Par. Fufs, die Meile zu 22829 Fufs gezählt. Der 
senkrechte, gegen den Mittelpunkt der Erde gerichtete Druck 
ist die Schwere , also (nach Cap. V 2.) 
D p= 3 o,io 3 Fufs 
und daher die gesuchte Geschwindigkeit des Körpers in einer 
Secunde v = = 24338,96 Fufs. Eine Kanonen Kugel legt 
aber in der ersten Secunde noch nicht 700 Fufs zurück, also sind 
wir noch weit entfernt, den Körpern auf unserer Erde eine sol 
che Geschwindigkeit zu geben, welche sie zu Satelliten der Eide 
machen könnte. Die Umlaufszeit jenes Körpers mn die ganze