Full text: Elemente der physischen Astronomie (Dritter Theil)

l(u) 
d .£M = a. 
dy 
dx 
V'«<™> (■+£+£) 
dz 
dl 
V*« (x-a) (i+^+si) 
also sind jene beyden Bedingungsgleichungen, da alle übrigen 
Glieder verschwinden 
T tlf « 
d. —n = o 
d 2 y 
df (dz) 
d. —jV—^ = o 
d s z 
. . ' ; ^ • > • .. : irr: ' *-• 
und diese beyden Gleichungen sind zugleich die gesuchten Glei 
chungen der Curve. ihre ersten Integralien sind 
±y 
dx 
V 2s (M) (■ + + a?) 
dz 
dx 
y 2 g(x-a)( 1 +g r+ ^) 
und diese beyden Gleichungen geben 
O. dy = C dz oder C'y = Cz -f- C 7/ 
wo C, C 7 , C 77 constante Gröfsen sind. Da diese Gleichung in y 
und z, eine der Projektionen der gesuchten Curve, eine gerade 
Linie ist, so ist die gesuchte Curve eine ebene Curve. Legt man 
daher diese Curve in die senkrechte Lbene der xy, so ist z = o 
und die Gleichung der gesuchten Curve ist 
dy 
dx 
= C oder : 
C' 
3 g (x—a) (1 + 
dx 3 . dx 2 /
	        
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