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]j 5 / 
3 4 5 6 T;(6 5 Sin6(bm+c)—0.4 ? Sin4(bm4-c) 
+ 2 5 Sin2 
1.2 
(I>m+c)j 
— 2 ■- ^ - (j 6 Sin7(bm-f-c)—7. 5 6 Sin 5 (bm 4 -c) 
7 _i 3 6 Sin 3 (bm-|-c)— 7 -° ,J Sin(bm-f-c) > ) -J-.... 
1.2 1.2 3 / 
Hätte man z. B. die Gleichung m = v -J-Sinv, so ist 
a = b = l, und c = a = a / = a" .... = o , 
also die letzte Reihe 
v = m— Sin m-f- - Sin 2 m ( 3 * Sin 3 m— 3 Sinm) 
2 2.3.2* V 
4 
* 2.3.4.2 3 
übereinstimmend mit Th. II. S. 62. 
( 4 3 Sin 4 m — 4 . 2 3 Sin 2m) — 
5.11. 
Die folgenden Störungsgleichungen hat Damoiseau in 
seinen Tables de la lune, Paris 1824, blofs aus der Theo 
rie abgeleitet. Er setzt folgende Elemente voraus : 
I’ür die mittlere Pariser Mitternacht des 1. Januars 1801 ist 
die Epoche 
der mittl. Länge des Mondes 
der mittl. Anomalie 
des aufst. Knotens 
Säkulare Bewegung 
der mittl. Länge - 
der mittl. Anomalie 
des aufst. Knotens 
Säkulare Gleichungen 
der mittl. Länge 
der mittl. Anomalie 
des aufst. Knotens 
ui° 36' 42".Ö 
2o5 24 58 .4 
1 3 54 54 . 2 
307 0 52 ' 4 ,// *0 
198 49 55 .0 
134 9 57 .5 
10". 72821* 4- o". 01936t 3 
5 o . 42031* 4- o . 091031 3 
6 . 5632 t* 4 ~° . on 85 t 3 
wo t die Anzahl der Jahrhunderte seit 1801.00 ist. 
Nennt man nun der Kürze wegen v die wahre Länge des