da die 
ten dex*- 
werden 
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oder wenn man die Idols periodischen Glieder, die hier aufser 
unserer Betrachtung fallen , wegläfst, 
■ 1 2 d v 
d.-= — . [A (i 4 - e*) 4 - e 3 B], 
a a 3 (i—e 3 ) 3 L v ‘ ’ ‘ 
Weiter ist x =r Cos v und y = rSinv, also auch 
dx = drCosv — rdvSinv und 
d y = d r Sin v -|- r d v Cos v 
Allein die Gleichung r —f.l gibt 
x + e Co^ (v—w) 
dr 
_ rede Sin (v — w) 
l e Cos (v — w) 
also auch wenn man diesen Werth von dr in dem vorhergehenden 
Ausdrucke von dx substituirt, 
— redv Sin w — r d v Sin v 
d x =r ... , oder 
1 4 “ e Cos (y — w) 
♦ [Sin r-{-eSin w], und eben so 
dx = 
a (i — e 3 ) 
d y •= * ^ V - . . [Cos v -f- e Cos w]. 
1 a (,_e 3 ) 
Substituirt man diese Werthe von ds, dx, dy in den vorher 
gehenden Ausdrücken von d. ^e Sin w) und d. (e Cos v. ), und setzt 
,3 dv /1 \ A-f-eBCos(r—w) 
. und k . 9 i _ 1 = ? - — > 
\\ / r 5 y/i-{-2eCos(r—w)-J-e 3, 
dt — 
\/a(i—e 3 ) 
so erhält man 
d. (e Sin w) — — 2 [A-f- e B Cos (v —w)] £ginr-4- e Sin # 
a(,-e 3 ) 
. [A Sin r-f-B e Sin v Cos ( v — w)-}- 4 A e Sinw] 
a (i —e 3 ) 
oder, wenn man die periodischen Glieder wegläfst, also 
ASinv = o und Be SinvCos(r - w) = BeSinv(CosvCosw-}-SinrSinwJ) 
= i B e Sin w (i —-Cos 3v) — jBe Sin w setzt 
, . c . . (2 A + R) e Sin w , 
d . (e Sin w) — — ’ . d v 
K a (i — e 3 ) 
und eben so 
d . (eCosw) = — C A + P>) c Cos w . j 
a(.-e’)