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bis sie die andere Endfläche B erreichen, kehren wieder zu A zurück 
und so fort. 
Wenn sich ein Molekül mit der Geschwindigkeit u bewegt, so wird 
21 
zwischen zwei Stößen gegen A jedesmal die Zeit — vergehen. In der Zeit 
einheit, als welche wir die Sekunde gebrauchen wollen, stößt es demnach 
u 
21 
mal gegen A. Der Druck, der durch einen elastischen Stoß erzeugt wird, 
ist 2mu, wie die theoretische Mechanik lehrt. Ein einzelnes Molekül, das sich 
parallel zu 1 bewegt, übt daher einen Druck von 2mu. - auf die Wand A 
LU 1 
aus, Tr Moleküle einen Druck gleich • 2 m u • Die Endfläche A hat 
O o £ 1 
eine Flächengröße b • h cm 2 , der Druck, p, auf den Quadratzentimeter von 
n mu 2 
3' 
n n 11 
A ist daher p= tt 2mu- — • — = 
21 bh 
Das Volumen v des Ge- 
3 21 bh 3 blh 
fäßes, das das Gas enthält, ist v = blh und n • m die gesamte Masse des einge 
schlossenen Gases, die gleich einem Mol angenommen ist, also nm = M. 
Folglich, wenn der Druck mit p bezeichnet wird, haben wir die Formel- 
1 , 
pv = — M u 2 
o 
Nun wissen wir, daß nach dem Avogadroschen Gesetze pv = RT, 
wo R 83,16.10 6 Dynen p. cm 2 . Folglich haben wir 
— Mu 2 = 83,16 • 10 6 T Erg 
]/ 249,5. 10«. T 
cm. 
Mit dieser Formel können wir die Geschwindigkeit der Moleküle eines 
Gases berechnen. Bei 0° C, d. i. T = 273, finden wir für: 
Gas 
M 
u 
Gas 
M u 
Wasserstoff, H 2 
2,016 1837 m/S. Schwefelwasserstoff H 2 S 34,08 447 m/S. 
Atmosph. Luft 
(28,9) 
485 
„ Kohlensäure, C0 2 
44 394 „ 
Sauerstoff, 0 2 
32 
461 
„ Sumpfgas, CH 4 
16,03 651 „ 
Stickstoff, N 2 
28 
492 
„ Äthylen, C 2 H 4 
28,03 493 „ 
Argon, Ar 
38 
424 
„ Äthylalkohol, C 2 H 6 0 
46,05 385 „ 
Wasserdampf, H 2 0 18,02 
615 
„ Äthyläther, C 4 H 10 O 
74,1 304 , 
Wenn wir ein Gas in ein Gefäß V (Fig. 17) bringen, in dessen eine Wand ein 
kleines Loch gebohrt ist, und außerhalb dieser Wand bei P ein Vakuum 
erzeugen, so werden die Gasmoleküle durch das Loch 0 hinausfliegen.