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welche die a>Axe in y trifft. Dieser Punkt bestimmt, pa- 
rallel der y-Axe auf H.J % übertragen, einen Strahl des Nor 
malbüschels und dieser Strahl liefert auf der Intensitätsscala 
F 3 l 3 die entsprechende Beleuchtungsintensität des Punktes y. 
3. Dem System der Grundrissprojectionen der Isophoten 
des Rotationsparaboloids, welches wir des kürzeren Aus 
druckes wegen mit Z bezeichnen wollen, gebührt eine aus 
führliche Untersuchung, weil uns die Eigenschaften dieses 
Systems oft bei der Auffindung der Eigenschaften, sowie 
bei der Construction anderer Isophotensysteme als leitende 
Stütze dienen können. 
Aus der Gleichung 
folgt 
b — }/ a ■ p tan X 
h 2 
— to tan A. 
(I 
Da die Grösse ~ der Halbparameter der Kegelschnitte 
des Systems ist, so gilt der Satz: 
Der Halbparameter der Kegelschnitte des Sy 
stems Z ist der Tangente des Winkels A propor 
tional und unabhängig von der Lichtrichtung. 
Aus den Axenwerthen (S. 133) der Kegelschnitte des 
Systems Z ergiebt sich 
Yn 2 — b 2 . cos v v 
u L 
Diese Gleichung liefert den Satz: 
Die numerische Excentricitat der Kegelschnitte 
des Systems Z ist der entsprechenden Beleuch 
tungsintensität umgekehrt proportional. 
Setzen wir in die Gleichung (S. 133) 
V sin V COS V 
m = - t —‘ t 
L l — cos 4 
L — . -j- 1, so ist 
m| = p cot v. r , 
und hiernach der Abstand n der Mittelpunkte der Kegel 
schnitte von dem Punkt /*