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ANLEITUNG ZUR BESTIMMUNG 
m den Modulus des Systems bezeichnet, so erhält man 
T' 
COS cp 
folglich 
= eT' = w'tangcp. T' = Tctangcp 
tan g? = mit = 
Für X = 0.02400 und T=42"l8 findet sich nach diesen Formeln 
cp = 1° 0' 28" und T' = 42" 18653. ■ Der blosse Schluss des Multiplicators bringt 
also nur eine geringe Yergrösserung der Schwingungsdauer hervor. Dagegen ge 
ben die oben beim Gebrauch des Dämpfers, allein, oder zugleich mit dem Mul 
tiplicator, gefundenen Zahlen, wenn man T — 20"60 setzt, 
X = 0.30994 cp = 12° 47'54" | T'=2l"l2484 
X = 0.33570 cp = 1 3 49 22 ] T'=21.21439 
Die Beobachtungen stimmen mit dieser berechneten Yergrösserung der 
Schwingungsdauer so genau überein, als man nur von der geringen Anzahl von 
Schwingungen, auf die man sich dabei beschränken muss, erwarten kann. 
In dem Fall abnehmender Schwingungsbögen sind die wahren Zeiten der 
Elongationen den aus correspondirenden Stellungen abgeleiteten nicht genau 
gleich, und bei so starken logarithmischen Decrementen, wie unter Anwendung 
eines Dämpfers Statt finden, wird dieser Unterschied ziemlich beträchtlich. 
Da in dem oben gegebenen Integral offenbar B die Zeit eines Durchganges 
durch den Ruhestand p bedeutet, und es gleichgültig ist, von welchem Augen 
blick an die Zeit gezählt wird, so wollen wir grösserer Einfachheit wegen B = 0 
setzen. Unsere Formel wird so 
x = p -J- A e ü sin nt 
Der nächste Durchgang durch p, welcher auf den bei t = 0 folgt, findet 
Statt bei nt — 180°, oder t — T'\ die aus diesen correspondirenden Beobach 
tungen einfach abgeleitete Zeit der Elongation ist also t~\T', während der 
wirkliche Stillstand schon früher eintritt. Man hat nemlich für = 0 ,