THEORIE DER BEWEGUNG DES MONDES. 
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sin 
sin 
2jE + M— a 
— 1 es 
2jE -fa — 2 X • 
\99* 
2E-M-\-a 
es 
2E — a— 2 X 
~l99* 
2E— M—a 
— 1 es 
a 
0 
M 
15 
-r ne 
4 
~2E -j- 2M-fa 
fees 
2JE+2X 
2 E — 2\ 
\99 — ±ngg 
1^ + iW 
2E — 2M—a 
35 
r- 
4 
Folglich gibt die Integration 
lo 8PP dü = lo 8 ÄJ r 
COS 
cos 
2 E 
— fnn — fr? — frf — | nnee-f wwss 
2E-fM-fa 
— fnnes 
iE 
ffrc 4 
2E + M—a 
f nnes 
E 
— fnnl — f w 3 7 
2E — M-fa 
— fnnes 
3 JE 
— fnnl — frfl 
2E — M—a 
21 
ywwee 
2-E+M 
-nne-ffrfe 
M 
45 3 
2 E — M 
— 'ènne— 9w 3 e 
2E -j- 2X 
— i\nngg 
2E + 2M 
—\fnnee 
2 E— 2\ 
fW-iV 
nngg 
2E—2M 
15 , 159 
-g-nee f--^-nnee 
2E-2\-fa 
fnggs 
iE-M 
15 3 
2 E — 2\ — a 
— % n 99* 
2E-fa 
— fnns — -fw n3 * 
a 
0 
2E — a 
^-nns-fffn 3 s 
2 E— 2 M-fa 
15 - 
-x- nees 
O 
2E-f2a 
0 
2E — 2M—a 
35 
—ynees 
2 JE — 2 a 
51 
5- nnss 
o 
Hieraus folgt sogleich der Werth von ^ 4 -^r’ welchen wir in der ersten 
Gleichung zu substituiren haben; er ist nemlich 
= A{ 1 + Aequatt. praecc. dupl. -f- + tV n * cos4 -®)* 
Ferner findet sich leicht aus der oben gefundenen Formel für 6: 
80*