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CLEMENS SCHAEFER, ÜBER GAUSS PHYSIKALISCHE ARBEITEN. 
wo sinngemäss die gestrichenen Grössen durch besternte ersetzt sind, da nur 
eine Brechung vorkommt. Dann entsprechen sich offenbar die Ausdrücke 
J T n° — n* 
k und , 
und wenn man diese einander gleich setzt, d. h. 
r = 
macht, so kann man, falls w=|=w*ist, das ganze System durch eine einzige 
brechende Kugelfläche in E mit dem Krümmungsradius n °~ n * er 
setzen. Falls dagegen n° = n* ist, so kann man in E eine unendlich 
dünne Linse von der Brennweite — ~~ für das System substituieren. 
In Gauss’ eigenen Worten: »Es ist verstattet, anstatt des Überganges aus dem 
ersten Mittel in das letzte vermöge mehrerer Brechungen den Übergang ent 
weder durch eine einzige Brechung oder durch eine einzige Linse von unend 
lich kleiner Dicke zu substituieren, je nachdem das erste und letzte Mittel 
ungleich oder gleich sind, indem man im ersten Falle der brechenden Fläche 
n° — n* • .J. IT- TT. •. n° . ,. 
gibt, die 
den Halbmesser 
im zweiten der Linse die Brennweite — 
fc ’ ‘7* * k 
brechende Fläche oder die Linse in E annimmt und in beiden Fällen die 
Lage des ausfahrenden Strahles soviel verschiebt, als die Entfernung des 
Punktes E von E* beträgt.« 
In dieser Zurückführung eines beliebig komplizierten zentrierten Systems 
auf diese einfachen Fälle ist die eigentliche Leistung der GAussschen Theorie 
zu erblicken. 
Bemerkt sei noch, dass Gauss die Hauptebenen nicht durch die Bedin 
gung einführt, dass in ihnen die Lateralvergrösserung gleich 1 sein soll, ob 
wohl das in seinen Entwickelungen natürlich implizite enthalten ist; er hebt 
merkwürdiger Weise diese Tatsache nicht einmal hervor. 
97. Gauss definiert ferner noch zwei weitere Punkte F und F 1 *, auf die 
man gleichfalls mit Vorteil die einfallenden und ausfahrenden Strahlen be 
ziehen kann. Sie werden definiert durch die Angaben: 
(148) 
F =№+^- = E +t. 
¡V* n y 
^ k 
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