I IO 
Thermochemie. 
T die Temperatur des Reservoirs in diesem Augenblick, 
so ist die entsprechende Entropieänderung des Reservoirs 
nach § 139: 
dQ 
— T > 
und es gilt für die gesammte Entropieänderung die Be 
dingung: 
Die CLAUsius’sche Form des zweiten Hauptsatzes, 
Nach dem ersten Hauptsatz (§ 51) ist ferner, wenn 
U die Energie des Systems, d W die in einem Zeitelement 
geleistete äussere Arbeit bezeichnet: 
dW 
dQ = dU+ -j-, 
also durch Integration, da Anfangszustand und Endzustand 
des Systems identisch sind, die ganze geleistete Arbeit: 
j dlV=AjdQ. 
144. Wir wollen nun den speciellen Fall betrachten, 
dass der beschriebene Kreisprocess aus lauter thermo 
dynamisch-chemischen Gleichgewichtszuständen besteht, 
mit der näheren Bestimmung, dass sowohl die Tempera 
tur als auch der Druck in jedem Augenblick allen Theilen 
des Systems gemeinsam ist. Dann ist auch die Tempe 
ratur eines Wärmereservoirs in dem Augenblick, wo es 
in Function tritt, gleich der Temperatur des Systems, und 
die in einem Zeitelement geleistete äussere Arbeit ist: 
dW = pdV, 
wenn V das gesammte Volumen des Systems bezeichnet. 
Da jetzt der Process reversibel ist, so ergiebt sich aus 
oder durch Substitution des Werthes von dQ aus dem 
selben §: