THEORIE DU POTENTIEL NEWTONIEN 
La variation dV du potentiel pendant un temps très petit dt 
est donc : 
Pendant ce temps dt, le point M' est venu en M" et dV n’est 
autre que la différence de deux potentiels : l’un dù à la masse 
-4- m située en M", l’autre à une masse égale située en M'; on 
peut aussi regarder dY comme la somme de deux potentiels : 
l’un dù à la masse m située en M", l’autre ii la masse — m 
située en M'. 
L’expression d\ est donc encore un potentiel newtonien, celui 
qu’engendrent deux masses très voisines l’une de l’autre, égales 
et de signes contraires. (Lest, par exemple, le potentiel d’un 
très petit aimant dont le pôle austral serait en M" et le pôle 
boréal en ML 
Considérons de même un volume attirant; son potentiel est 
exprimé par l’intégrale : 
Supposons que chacun des points attirants M' se déplace, 
pendant un temps très petit dt, d’une très petite quantité M M" 
dont les projections sur les trois axes de coordonnées soient £dt, 
vit, vdt ; la variation dY du potentiel sera : 
J 
dV = 
Cette intégrale peut être considérée comme le potentiel d’un 
volume magnétique, chaque élément dY de ce volume ayant un 
moment magnétique dont les projections sur les trois axes sont: 
Examinons enfin le cas d’une surface attirante ; son potentiel 
\ est représenté par l’intégrale de surface :