Theorie der Mikrometer und der mikrometrischen Messungen am Himmel

Becker, Ernst Emil Hugo

Bibliographic data

Monograph

Persistent identifier:: 820615625

Author:: Becker, Ernst Emil Hugo

Title:: Theorie der Mikrometer und der mikrometrischen Messungen am Himmel

Sub title:: mit 73 Abbildungen im Text und 3 Tafeln

Scope:: VII, 185 Seiten

Year of publication:: 1899

Place of publication:: Breslau

Publisher of the original:: Trewendt

Identifier (digital):: 820615625

Illustration:: Illustrationen, Diagramme

Signature of the source:: Astr. 761

Language:: German

Additional Notes:: Sonderdruck aus dem Handwörterbuch der Astronomie Band III

Usage licence:: Public Domain Mark 1.0

Publisher of the digital copy:: Technische Informationsbibliothek Hannover

Place of publication of the digital copy:: Hannover

Year of publication of the original:: 2015

Document type:: Monograph

Collection:: Astronomy

Chapter

Title:: III. Doppelbildmikrometer.

Document type:: Monograph

Structure type:: Chapter

Der Einfluss der Temperatur auf das Prisma ist von Wellmann 1 ) untersucht worden. Es kommt hierbei vornehmlich auf die Aenderungen der Brechungs- indices und des brechenden Winkels an. Nimmt man jene für 1 0 C. zu dm = — 0-00000537 dn = — 0-00000628 Winterbeobachtungen noch Betracht dagegen ist der Einfluss der Temperatur, soweit die Aenderung des brechenden Winkels in Frage kommt; am kleinsten bei dem d ix u - 1 ¿l em p nsma von WOLLASTON für eine Aenderung von 50° C. noch nicht 0 0002. Bestimmung der Maximalelongation. Die Maximalelongation p. wird am leichtesten aus Durchgängen von Pol sternen durch die zwei in das Maximum der Entfernung gestellten Fadenbilder bestimmt. Sind die in Sternzeit ausgedrückten Momente, zu denen die beiden Bilder eines Sterns die Bilder des auf der Richtung der täglichen Bewegung senkrecht stehenden Fadens (etwa F) passiren, bezw. Zeit fl Sternbild 1 2 Faden F, F A Fj F x so kann man die Bilder 1 und 2 als Componenten eines Doppelsterns auffassen und erhält aus den obigen Ausdrücken nach Substitution von w — 90° (Bild 1 voran) A = (0 2 — ftj) cos 8 = p. 0 — ¡x 0 s — 2 ae Faden F 2 und ebenso A = (0 3 — ft 2 )cos8 = (j. 0 -t-p. 0 e - 2 ae Faden F 1 . Für w = 270° (Bild 2 voran) folgt A = (0 2 — Oj) cos 8 = |i. 0 -t-p. 0 e + 2ö!e A = (ft 3 — fl 2 ) cos o = ¡J.Q — \i 0 e 2ae aus welchen Gleichungen p. 0 und e, und die Grösse 2ae, falls sie überhaupt einen merklichen Werth hat, berechnet werden können. Analog hat man bei Benutzung des Fadens <l> die Gleichungen: Bild 1 voran (w = 0°): Bild 2 voran ( w = 180°): (fl 2 0,) COS ^ = ¡X 0 — [Xq £ 2 bt (fl 2 flj) COS S = |X 0 + (JL 0 S-h2^£ (3 3 — 0 2 ) cos 8 = ¡x 0 + p-o e — 2^e (fl 3 — 0 2 ) cos 8 = p. 0 — p. 0 e -4- 2 bz aus denen sich p. 0 , e und 2^e ergeben. Läuft der Stern in entgegengesetzter Richtung, so ist das Zeichen des Gliedes p. 0 e umzukehren. Da man die Grössen a und b nur in so weit zu kennen braucht, um sich über ihre ausreichende Kleinheit zu vergewissern, so wird man im Allgemeinen zur Bestimmung der Grösse p. 0> auf die es schliesslich allein ankommt, die einfachere Gleichung benutzen *) *) V. Wellmann, Ueber den Einfluss der Temperatur auf die Messungen mit doppelt brechenden Prismen und über die bei solchen Beobachtungen auftretenden achromatischen Ab weichungen. Beobachtungs-Ergebnisse etc., Heft 6.

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