WÊÊÊÈSÈSm 
Soit (fig. 3) T un volume attirant, dYun élément de ce volume, 
P son centre de gravité, a la distance de P à l’origine O des 
coordonnées, M le point attiré, r la distance PM et p la distance 
OM. On a : 
a < r < p -f- a, 
et, par suite, on peut poser : 
r == p + 
0 étant compris entre —1 et —|— 1. 
Le potentiel Y a pour expression : 
Formons le 
(4) 
les intégrales étant étendues au volume T. 
De l’égalité (4), on tire : 
Ç p/9adx 
On voit sans peine que le second membre de cette dernière 
égalité tend vers 0 quand p augmente indéfiniment. On a 
donc : 
en appelant M la masse attirante totale. 
Le raisonnement s’étend sans aucune modification au cas d’une 
surface attirante, d’une ligne attirante ou d’un ensemble de 
volumes, de surfaces et de lignes. 
8. —Passons au cas du potentiel logarithmique dans le plan. 
Soit S une surface plane attirante. Le potentiel Y en un point M