Full text: Théorie générale des orbites absolues (Tome 1)

Première Partie. Livre III. 
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Dans ces formules, on peut, n’importe quand, remplacer 57 2 par 
p 1 + (^j et 57' 2 par p 2 -J- , et on restituera ainsi la forme appelée 
forme généralisée, parce qu’elle renferme, outre p et p\ encore les premières 
dérivées de ces fonctions. 
104. l)e la même manière que nous venons d’opérer dans le nu 
méro précédent, on arrive aux résultats tout à fait semblables aux for- 
0,1 0,-1 
mules (27) et (28), exprimant les synechies Sv et tirées des fonctions 
P' (0) et Q' (0) . On aura en effet, par les équations (7') et (8'), les termes 
0,1 
/(3) 
= |b(o, 1 , 0 , 0 , 0 )^ 57 ' + (b( o, 3 ,O, I ,o)ô )0 + B(o, I , 0 , 0 ,o)ô (1 ) Y)'~ 
/(3) (3) V I 
+ \B ( 2 , I, I, o, o ); >0 — B (o, I, o, O, o) î >0 ) 57 y j cos (— F') 
j(2) ,(2) (2) v 
+ \B(i,o,o,o,i)' i0 ^ + \B( 3 , 0 , 1 , 0 , i); > 0 —B(i, 0 , 0 , 0 , i)'oV 
/(2) (2) \ \ 
+ \B( 1 , 2 ,o, 1,1 ); >0 + B(i , 0 , 0 , 0 , i yj rrf 2 J cos (— F + v — v') 
( 2 ) 
+ B(2, I ,O,O,2); >0 ^V COS ( 2F -F F' + 2(V — v')), 
( 2 4') 
Pi 
0,1 
-:xkq' (0> ) 
|(3) /(3) (3) v 
= \A(o, I ,o,o,o); )0 y -F l A (o , 3, o, I ,o); j0 + A(o, 1,0,0,0)^/ rj' 3 
/(3) (3) v I 
+ \A(2 ,1,1 ,o,o); >0 — A(o, I ,o,o,o); ;0 ) y;V)sin(— F') 
g(i -ÿ 2 )°£v(P^) 
F • • •, 
( 23 '-) fl1 
= {b(o, 1,0,0,0)^57' -F (b(2,i,i,o,o); ) 0 —B(o, 1,0,0,o)i )0 )^V 
+ (b( o, 3,o, I ,o); >0 -F B(o, 1,0,0,0)^) 57' 3 }cos F' 
( 2 ) 
+ B(i ,2,0,0, cos (2F' — F -F V — v'), 
ï
	        
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