Première Partie. Livre III. 
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( 33 ) 
= l yoR°(i, 1,0) 11 ' cos (ÿ — W + il — 0 — ( 12 ' — 0')) 
+ g ß°( I , I sin (F 2Y 4~ 2 (& — ©)) 
4- ~R°(l,I,o)^l' 2 sin (F — 2V 4- 2#' 4- 2(^ — 0')) 
l - R°( 1,1,C>) 7]IÏ sin (F 2V 4- # 4- 4- il — 0 4- il' — 0') . 
— (A — A s ) j/(/ 2 4- r 2 ) sin (F' 4- V — y') 
— A 7jT sin (F' (v 4- v') 4- 2^ 4- 2 (il 0)) 
— AÿT 2 sin (F 7 — (v 4- v') 4- 2$ 4- 2 {il’ — 0')) 
4- 2kr;iT sin (F 7 — (v 4- V 7 ) 4- l 4- 4- il — 0 4- U' — ©') 
4- 2A 7]'11' sin (F 7 4- V — V 7 — (§ -- # 7 ) — (il — 0) 4- (¿2' — 0')) 
— 2 A rflT sin (F 7 4- v — v 7 4- — ÿ 4- il — 0 — (il' — 0 7 )), 
les A étant donnés moyennant les formules 
A =L{°(o,o,o) — gE°(o,o,i), 
A 2 = L{°(2, 0 , 0 )—jli 0 (2,O,l). 
Les trois expressions (31), (32) et (33) se mettent, on le voit facile 
ment, sous la forme fondamentale généralisée; nous y arriverons prochaine 
ment. 
106. Les résultats auxquels nous sommes parvenus dans le numéro 
précédent, s’obtiennent plus rapidement en utilisant l’expression de h donnée 
par l’équation (59) du n° 93. La circonstance que, néanmoins, j’ai pour 
suivi aussi le chemin plus long, s’explique par le désir d’atteindre le but 
de deux manières différentes, chose utile, lorsqu'il s’agit de résultats d’une 
certaine complication.