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physikalischen Sinn hat, von dem augenblicklichen Ort des 
Elektrons zu reden. 
Wenn nun aber, so muß man fragen, die Elemente eines Be- 
wegungsvorganges nicht diemateriellen Punkte, sondern die 
Materiewellen sind, wie verfährt dann die Wellenmechanik, wenn 
es gilt, die Bewegung eines einzelnen materiellen Punktes zu 
beschreiben, der zu einer bestimmten Zeit eine bestimmte Lage 
einnimmt? Um auf diese Frage, deren Beantwortung den 
schroffen Gegensatz der beiden einander entgegenstehenden Theo- 
rien offenbaren wird, eingehen zu können, wollen wir zunächst 
die physikalische Bedeutung der Wellenfunktion y einer einfach 
periodischen Materiewelle ins Auge fassen. Dieselbe läßt sich 
ableiten aus der Überlegung, daß die Energie der Materiewelle 
eine doppelte Bedeutung besitzt. Denn dadurch, daß sie die 
Schwingungsperiode der Welle bezeichnet, ist selbstverständ- 
lich ihre ursprüngliche Bedeutung, die ihr durch das Erhaltungs- 
prinzip gegeben wird, nicht verloren gegangen. Wenn aber das 
Energieprinzip auch für die Wellenmechanik gelten soll, so muß 
die Energie einer Materiewelle sich darstellen lassen nicht nur 
durch die Schwingungszahl, sondern auch durch ein über den 
ganzen Konfigurationsraum der Welle erstrecktes Integral. 
Nun ergibt sich in der Tat durch Multiplikation der Wellen- 
gleichung mit ÿ und darauffolgende Integration über den ganzen 
Konfigurationsraum ein bestimmter Ausdruck für die Energie, 
der sich am anschaulichsten in folgender Weise interpretieren 
läßt. 
Wir denken uns das betrachtete materielle Punktsystem in 
sehr vielen Exemplaren, und jedes Exemplar in einer anderen 
Konfiguration, so daß wir sehr viele Punkte im Konfigurations-