derum die Wahrscheinlichkeit für die entsprechende Lage des 
Konfigurationspunktes. 
Im allgemeinen Fall kann man natürlich nicht mehr von einer 
einzigen bestimmten Schwingungsperiode der Materiewellen 
sprechen, wohl aber selbstverständlich nach wie vor von einer 
bestimmten Energie, so daß hier die Quantengleichung E — h» 
ihren ursprünglichen Sinn verliert und nur zur Definition einer 
mittleren Schwingungszahl » führt. Dabei verdient wohl be- 
merkt zu werden, daß bei der Superposition einer beliebig 
großen Anzahl von verschiedenen Eigenwellen mit nahezu 
. gleichen Sehwingungszahlen die Wellenfunktion der resultie- 
renden Welle zwar die Summe der einzelnen Wellenfunktionen 
ist, ihre Energie aber keineswegs mit der Anzahl der Summen- 
glieder entsprechend anwáüchst, sondern ihren ursprünglichen 
mittleren Wert stets beibehált. — Wie durch die Energie einer 
Schar von Eigenwellen eine mittlere Schwingungszahl, so wird 
durch den Impuls der Schar eine mittlere Wellenlänge definiert. 
Die Amplituden und Phasen der einzelnen Eigenwellen sind 
von vornherein willkürlich wählbar. Damit erschöpft sich aber 
die Mannigfaltigkeit der durch die Wellenmechanik darstell- 
baren mechanischen Vorgänge. Dieser Umstand wird bedeu- 
tungsvoll, wenn wir uns nun der oben aufgeworfenen Frage 
nach der wellenmechanischen Beschreibung der Bewegung eines 
einzelnen bestimmten materiellen Punktes zuwenden. Es zeigt 
sich nämlich sogleich, daß eine solche Beschreibung in exaktem 
Sinne überhaupt nicht möglich ist. Denn schon um die Lage des 
materiellen Punktes, oder, allgemeiner gesprochen, um die Lage 
eines bestimmten Punktes im Konfigurationsraum zu definieren, 
gibt es in der Wellenmechanik nur das eine Mittel, eine Schar 
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