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der Ecke m: cosp == .- und sinp= er . Damit erhält man aus Gleichung 9): 
Fig. 18. dp, —=ybzde und dd, =ybzd« . 15) 
ferner 
Ss J: 2 dx 
2: [zda 
Die Druckresultierende ist 
p=ybV ([2de)? + (S2 dx)? 
oder mit dem obigen Wert von dF und 
[zdF=bV ([zda) + (S2de)? 
peyrjedE Dre 
Es ist ohne weiteres klar, daß für die 
Ebene der YZ ganz dasselbe zutrifft, wie für 
die Ebene der XZ; die soeben gegebenen Beziehungen werden deshalb in ähnlichen 
Fällen ausreichen, um beliebige Wasserpressungen nach bestimmter Richtung zu ver- 
folgen. 
Zur Unterscheidung der Wasserpressung von der Schwerkraft untersuchen wir 
nun einen Körper vom Einheitsgewicht des Wassers, der in der Projektionsebene von 
zwei Achsen (X und Z) und einer beliebigen Kurve begrenzt 
Fig. 19. ist und senkrecht zu dieser Ebene die unveränderliche Ab- 
. messung b hat. Dann ist sein Gewicht (Fig. 19): 
& Tr 
l: 2? dz 
und 9, — 
ee 
  
  
  
  
  
  
  
  
| 2, Veydbfed=yblede. 
| 
a a Der Angriffspunkt der Schwerkräfte in diesem Körper 
hat die Koordinaten: 
dı gb dx fan 1er 
ar 5: : er 7, 
A ybedi [de 2 [eds 
; denn in bezug auf die Z-Achse hat jedes Körperelement 
+ y 
von dem Gewicht ybxdz den Hebelsarm = in bezug auf 
die X-Achse jedes Körperelement von dem Gewichte ybzdx den Hebelsarm = 
2 
Vergleicht man die Werte x, und x’,, sowie z, und z’,, so sieht man daß 2, = 22, 
und daß x, von ganz anderer Art als ©‘, ist. 
b) Ebene Wände. Hierbei bleiben der Winkel 9, also auch sein Sinus und 
Cosinus konstant. Man erhält also statt Gleichung 10) aus 9) (Fig. 17): 
  
2%r—=ycosp/zdF und p,=ysin pf: a 18) 
und aus 8) p=y/[zdF 
Weiter erhält man: 
fedF fxe dF 
ea ras 2 sen n 
Klappt man die gedrückte Ebene A B in die Bildebene um, so ist 2= %cos p, und man 
erhält: 
2:=ycos?p/ydF 9» =ysinpcosp/ydF... ... 20)